波尔兹曼常数数值为：1.38064852(79)×10−23J|K−1，单位为J|K−1。玻尔兹曼常数（英语：Boltzmann constant）是有关于温度及能量的一个物理常数，以纪念奥地利物理学家路德维希·玻尔兹曼在统计力学领域做出的重大贡献。
拓展资料：
路德维希·爱德华·玻尔兹曼（德语：Ludwig Eduard Boltzmann ，1844年2月20日－1906年9月5日）是一位奥地利物理学家和哲学家。作为一名物理学家，他最伟大的功绩是发展了通过原子的性质（例如，原子量，电荷量，结构等等）来解释和预测物质的物理性质（例如，粘性，热传导，扩散等等）的统计力学，并且从统计概念出发，完美地阐释了热力学第二定律。
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第1个回答 推荐于2019-10-25
第2个回答 推荐于2017-10-11
波尔兹曼常数的数值：1.3806488(13)×10^-23J/K。
符号：k或kB。
相关约化单位：300kT=25.852 meV。
玻尔兹曼常数（Boltzmann constant）（k 或 kB）是有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一个奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，玻尔兹曼常数具有相当重要的地位。
玻尔兹曼常量系热力学的一个基本常量，记为“K”，玻尔兹曼常量可以推导得到，理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数。
推导过程：
从气体动理论的观点来看，理想气体是最简单的气体，其微观模型有三条假设：
1.分子本身的大小比分子间的平均距离小得多，分子可视为质点，它们遵从牛顿运动定律。
2.分子与分子间或分子与器壁间的碰撞是完全弹性的。
3.除碰撞瞬间外，分子间的相互作用力可忽略不计，重力的影响也可忽略不计。因此在相邻两次碰撞之间，分子做匀速直线运动。单个分子在一次碰撞中对器壁上单位面积的冲量：
I=2m·vx
vx为x方向上的速度分量.这一次碰撞的时间为2a╱vx，故单位时间内的碰撞次数为vx╱2a。
所以单位时间内该分子对该器壁的冲量为：
(2m·vx)(vx/2a)=m·vx²/a.
而vx²=vy²=vz²=(1/3)v²,故单位时间内容器内所有分子对该器壁的压强
p=N×(1/3)m·v²/(a×b×c)= (1/3)N·m·v²/V，
由于分子平动动能Ek=(1/2)m·v²故，
p=(1/3)N·m·v²/V=(2N/3V)Ek。V为体积。该式即为理想气体的压强公式。
而理想气体状态方程P=N/V×(R/N')×T，其中N为分子数，N'为阿伏加德罗常数，定义R/N'为玻尔兹曼常数k，有：P=NkT╱V，即：PV=nRT=nN'kT。
符号：k或kB。
相关约化单位：300kT=25.852 meV。
玻尔兹曼常数（Boltzmann constant）（k 或 kB）是有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一个奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，玻尔兹曼常数具有相当重要的地位。
玻尔兹曼常量系热力学的一个基本常量，记为“K”，玻尔兹曼常量可以推导得到，理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数。
推导过程：
从气体动理论的观点来看，理想气体是最简单的气体，其微观模型有三条假设：
1.分子本身的大小比分子间的平均距离小得多，分子可视为质点，它们遵从牛顿运动定律。
2.分子与分子间或分子与器壁间的碰撞是完全弹性的。
3.除碰撞瞬间外，分子间的相互作用力可忽略不计，重力的影响也可忽略不计。因此在相邻两次碰撞之间，分子做匀速直线运动。单个分子在一次碰撞中对器壁上单位面积的冲量：
I=2m·vx
vx为x方向上的速度分量.这一次碰撞的时间为2a╱vx，故单位时间内的碰撞次数为vx╱2a。
所以单位时间内该分子对该器壁的冲量为：
(2m·vx)(vx/2a)=m·vx²/a.
而vx²=vy²=vz²=(1/3)v²,故单位时间内容器内所有分子对该器壁的压强
p=N×(1/3)m·v²/(a×b×c)= (1/3)N·m·v²/V，
由于分子平动动能Ek=(1/2)m·v²故，
p=(1/3)N·m·v²/V=(2N/3V)Ek。V为体积。该式即为理想气体的压强公式。
而理想气体状态方程P=N/V×(R/N')×T，其中N为分子数，N'为阿伏加德罗常数，定义R/N'为玻尔兹曼常数k，有：P=NkT╱V，即：PV=nRT=nN'kT。
第3个回答 推荐于2019-08-12
玻尔兹曼常量系热力学的一个基本常量，记为"K"，数值为：K=1.3806505(24) × 10^（-23） J/K，玻尔兹曼常量可以推导得到：理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数(即R=K·NA)。
拓展资料：
除碰撞瞬间外，分子间的相互作用力可忽略不计，重力的影响也可忽略不计。因此在相邻两次碰撞之间，分子做匀速直线运动。单个分子在一次碰撞中对器壁上单位面积的冲量。
温度完全由气体分子运动的平均平动动能决定。也就是说，宏观测量的温度完全和微观的分子运动的平均平动动能相对应，或者说，大量分子的平均平动动能的统计表现就是温度(如果只考虑分子的平动的话)。从上面的公式，我们还可以看到，如果已知气体的温度，就可以反过来求出处在这个温度下的分子的平动速度的平方的平均值，这个平均值开方就得到所谓方均根速率。
本回答被网友采纳第4个回答 2019-01-13
手打。。
根据国际计量大会的最新规定（2018.11），玻尔兹曼常数k、阿伏伽德罗常数NA、气体常数R成为精确值，不再有不确定度。
玻尔兹曼常数 k=1.380649e-23 J/K
阿伏伽德罗常数NA=6.02214076e23 mol-1
气体常数R=8.31446262 J/（mol·K）
k=R/NA
对应的，水的三相点温度不再是确定值，而为273.16 ± 不确定度（这个不确定度是多少我记不住了。。）
根据国际计量大会的最新规定（2018.11），玻尔兹曼常数k、阿伏伽德罗常数NA、气体常数R成为精确值，不再有不确定度。
玻尔兹曼常数 k=1.380649e-23 J/K
阿伏伽德罗常数NA=6.02214076e23 mol-1
气体常数R=8.31446262 J/（mol·K）
k=R/NA
对应的，水的三相点温度不再是确定值，而为273.16 ± 不确定度（这个不确定度是多少我记不住了。。）
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